Полезная информация:
Это со­противление слагается, следовательно, из сопротив­ления от внутреннего трения и из сопротивления от сцепления.
Эти среды обладают некоторыми характерными особенностями, на которые в дальнейшем будет обращено особое внимание.
Приведенное напряжение пред­ставляет собой равнодействующую действительного напряжения и нормального сжимающего напряжения Н.
Особенно большой интерес представляет такое равновесие, когда на всех элементарных площадках имеет место неравенство
Основными уравнениями прежде всего являются дифференциаль­ные уравнения плоского равновесия
Ясно, что в подобно расположенных точках области и ее модели компоненты напряжения ах, ау и хху будут совпадать, если объемный вес f модели будет увеличен в N раз.
Семейство характеристик, определяемое верхними знаками, усло­вимся называть первым, а семейство, даваемое нижними знаками,— вторым.
Через каждую точку рассматриваемой области на плоскости ху проходят две характеристики, пересекающиеся под углом 2s, и, сле­довательно, вся эта область покрыта сеткой характеристик.
Отметим, что применяемый здесь метод вывода уравнений харак­теристик и канонической системы уравнений был предложен в гид­равлике С. А. Христиановичем [68].
Исследование полей напряжений в основаниях следует начать с простейшей задачи об определении напряжений внутри некоторой области по их граничным значениям.
Рассматриваемая ниже задача о предельном равновесии оснований аналогична следующей задаче с весами: на чашку положен достаточно большой груз Р; требуется определить силу пружины , чтобы весы были в предельном равновесии. Очевидно, что эта задача имеет два решения, одно из которых устанавливает силу пружины, мень­шую груза, а другое — большую силу.
В любом сечении, параллельном диагональному, гиперболи­ческая оболочка оказывается вогнутой или выпуклой, причем в направлении вогнутости оболочка растягивается, а в направлении выпуклости — сжимается (рис. XII.44).
В силу отмеченного свой­ства гипаров [см. уравнения (XII.37), '(ХП.38)] значения усилий1 в любой точке поверхности оболочки оказываются постоянными, поэтому для вычисления их достаточно рассмотреть только диа-j тональные полоски оболочки, для которых известны значения /, f (рис. XII.46).
Подобную пред­посылку широко используют в приближенных методах расчета пологих оболочек.
В этих же точках покрытия отсутствуют кольцевые усилия, поскольку оболочка не может деформироваться вследствие значительной жесткости опорного контура ек=0 (рис. XII. 40, б).
На рнс. XII.25 показана конструкция оболочки, возводимой наиболее индустриальным методом крупноблочного монтажа.
С купо­лом системы Фуллера можно ознакомиться в Москве — это выста­вочный павильон в Сокольниках.

Наши партнеры
Реклама:
Сантехнический люк